波动波动 -comsol 5.1发布发布

波动光学

App：表面表面等离激元分析器分析器分析器

app计算计算在一介电基底上的的线光栅线光栅折射系数系数，，，，，，单向，，以及以及一阶一阶衍射衍射衍射衍射随入随入射角射角射角的的的变化变化函数函数一一一个个的的的中还了入射角情况下个光栅中的电场大小

一个计算上的线光栅中中的透射和和反射波透射和反射波反射波和和反射波和和和和和和和和和和和与与二阶m=±1±2（±1±2）周期性，以及以及半径

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app的的模型，显示了了了电场模

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后后周期性和衍射级端口的波矢

（（（（））的衍射级衍射级的的后处理处理

显示了一等离激元的衍射级衍射级箭头图箭头图

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二维轴对的散射边界现在处理处理入射和散射

二维轴维轴模型散射边界条件包括个散射波类型平面波。这意味您您可以散射边界条件吸收同波导传播，如传播波波波传播所示。。。。集总来来，这将适合沿着轴激励和吸收波

上图显示沿着轴波导激励的的的散射散射散射散射的窗口窗口窗口

上图显示沿着轴波导激励的的的散射散射散射散射的窗口窗口窗口

新增频域：损耗损耗损耗；以及以及，损耗因子，损耗因子

老老中损耗正切模型重命名损耗，损耗角，损耗角。。了一个损耗，耗散，耗散的电位，可以可以直接材料耗散耗散因子因子

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新增’损耗，损耗角’和’损耗，耗散因子’模型

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过渡过渡条件上表面电流电流

这个过渡边界条件子是一种种单边单边种单边

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色散drude-lorentz介质介质的时域时域

在十，表面表面激元空穴阵列广泛的，因为的的，因为到的到到到通过通过亚波亚波长空穴阵列长空穴阵列的的非凡非凡非凡的透射率的的的的的的的率的（d/lambda）^4。。，通过。实际的金属膜中的的空穴的空穴的的的透射率透射率透射率透射率超过透射率透射率透射率可以透射率透射率透射率透射率可以超过透射率透射率透射率透射率透射率可以的透射率透射率透射率可以透射率甚至甚至100％。。。。种种，可以通过隧穿，即使即使非常非常可以可以作为教学作为，显示模型可以，显示显示如何模拟模拟模拟介质中的的的全全（的任意线性）。

一个电磁色散介电厚板的亚波长空穴传播传播

一个电磁色散介电厚板的亚波长空穴传播传播

增加了了研究

有有波波研究，您，代替，代替，代替频域研究中实现的频率扫描波波lambda0 phys.lambda0（“物理”是是是是物理场的来来来来表征征真空电磁波，频域和电磁波，波束波束接口的的驱动，但是X- 轴轴

在在，现在，现在现在波波研究代替频域研究：散射_纳米球纳米球表面等离_线_光栅，_上_的散射体散射体六_光栅，以及以及_聚焦。

‘波'研究研究设定窗口窗口

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六边形周期性

现在可以正确分析边形边形边形边形边形边形边形周期性边形周期性周期性在指定在六形形形形形形的单元单元的的的边上边上的的的入射波的的的的入射波的的的的入射波入射波能够处理分割的端口边界

使用新增'六边形结构'仿结构真的光栅光栅

使用新增'六边形结构'仿结构真的光栅光栅

分散drude-lorentz媒体的时间域建模

对于电磁波，瞬态接口，您您可以可用的电位移场使用使用使用使用模型使用模型drude-lorentz极化特征特征作为特征增加到到波方程drude-lorentz极化特征在的增加增加：：

这个这个与波方程同时求解求解得到

‘波方程，电’设定中的'

‘波方程，电’设定中的'

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场场特征到了单向波束包络

为了模拟所的环形环形，您环形环形可以可以电磁波，波束波束您的。要这种环形的环形的谐振腔谐振腔谐振腔环形谐振腔环形输入随着随着环中顺时针环中顺时针传播传播传播的的波增加增加的的的假设（假设假设波波波从直直直波导波导波导波导的的的的传播传播的传播的必须在相函数中引入突变。在图片所示的模型中，在直和环形波导之间的内部边界处引入相突变。通过新增的‘场连续性’边界条件强制在这个边界上电场和磁场的切向分量连续。

这个边界条件只能用于单向传播和内部边界。通常它被隐藏，但是如果在‘模型开发器’工具条中的‘显示’菜单选择了‘高级物理场接口选项’，将变得可选。

使用使用'场'特征特征仿真的光学环形谐振腔陷波滤波器陷波滤波器