WAVE光学模块更新
对于Wave光学模块的用户，Comsol多物理学®版本5.4带来了其他边界条件电磁波，光束信封用于建模薄介电层，防反射涂层和镜面表面的界面。在下面更详细地浏览所有Wave光学模块。
过渡边界条件
一个新过渡边界条件功能电磁波，光束信封接口允许对电薄层进行建模，并消除对域网格的需求。对于传播方向有两个选择。第一个是正常方向（默认），这对于在镜面应用中对薄金属层进行建模非常有用。第二个是来自波矢量，这对于薄的介电层有用，例如抗反射涂层。您可以在分束器模型。
高斯光束从左边界入射，并通过使用新的过渡边界条件特征实现并通过对角线薄金属层反射并传输。传播方向设置为正常方向。
高斯光束从左边界入射，并通过使用新的过渡边界条件特征实现并通过对角线薄金属层反射并传输。传播方向设置为正常方向。阻抗边界条件
一个新阻抗边界条件功能电磁波，光束信封接口允许在两个不同材料域之间的接口处截断仿真域。对于传播方向有两个选择。第一个是正常方向（默认），这对于外部高导电材料（例如金属）很有用。第二个是来自波矢量，这对于外部介电层（例如玻璃基板）很有用。您可以在菲涅耳方程模型。
平面波在玻璃基板上以一定角度入射，反射在空气和玻璃域之间的边界处。玻璃结构域被阻抗边界条件特征所取代。传播方向设置为来自波矢量。
平面波在玻璃基板上以一定角度入射，反射在空气和玻璃域之间的边界处。玻璃结构域被阻抗边界条件特征所取代。传播方向设置为来自波矢量。狭缝端口
现在可以使用缝隙端口电磁波，光束信封界面。缝隙端口在内部边界上使用，以激发入射波的计算域，同时吸收与设定端口模式字段相匹配的散射波。有两个重要的用例。首先是当一个完美匹配的层（PML）后退缝隙端口时，吸收了未被端口吸收的散射辐射的其余部分；这被称为PML域支持的狭缝端口。第二个是一侧有常规端口和一个完美的电导体（PEC）另一侧的边界条件；这被称为PEC支持的狭缝端口。
当带有高斯光束的刺激域时，PML支持的狭缝端口很有用，因为反射的高斯梁不会被任何端口完全吸收，而需要更通用的PML吸收方法。这在下面的图像和标题中进行了说明和解释。在实现此功能时，当港口功能应用于内部边界，您可以单击激活内部端口的狭缝条件复选框设置窗口，如下图所示。
左侧使用了PML域支持的狭缝端口，以激发高斯梁。在右边，有一个听力的PML域支持的缝隙端口。大多数辐射被缝隙端口吸收，其余的辐射被PML吸收。
左侧使用了PML域支持的狭缝端口，以激发高斯梁。在右边，有一个听力的PML域支持的缝隙端口。大多数辐射被缝隙端口吸收，其余的辐射被PML吸收。
模型向导中的单向耦合多物理学
用于涉及电磁加热的多物理学，例如激光加热在Wave Optics模块或微波加热在RF模块中，现在在模型向导中有两个新的研究序列。这顺序频率平台研究首先求解电磁学的频域方程，然后在求解随后的固定传热方程时使用电磁热源作为源项。这顺序频率传播研究首先求解电磁学的频域方程，然后在求解随后的时间依赖性传热方程时使用电磁热源作为源项。对于两个研究序列，都假定电磁分析不取决于计算的温度分布。每当可以做出简化的假设时，序列求解这两个物理就需要更少的计算资源。
您可以看到以下模型中使用的此功能：
完全各向异性折射率
当。。。的时候折射率选择选项电流场模型波动方程功能中的组合框，您现在可以输入完全各向异性的张量。矩阵矩阵乘法用于将此折射率张量转换为相对介电量张量。
在时间上显式物理接口中的更多内部边界选项
完美的电导导体（PEC），完美的磁导体（PMC）和表面电流密度现在也可以应用于内部边界电磁波，明确的时间界面。
默认图更改为彩虹灯彩色表
为了提高出现在数值较低的图的部分上的默认黑色文本的可读性，默认颜色表已更改为彩虹灯。
左图使用彩虹灯颜色表，而右图则使用以前的默认值，彩虹颜色表。显然，黑色文本在顶部更清晰彩虹灯阴谋。
左图使用彩虹灯颜色表，而右图则使用以前的默认值，彩虹颜色表。显然，黑色文本在顶部更清晰彩虹灯阴谋。均匀的天线阵列因子功能
现在可以通过使用渐近方法将天线阵列的辐射图从单个天线元件的辐射模式中迅速评估，该方法使用渐近方法将具有均匀阵列因子的单个天线的远场乘以。您可以在已更新的微带贴片天线模型。
由单个微带天线模拟合成的8x8微带贴片天线阵列模式
3D远场和RCS功能来自2D轴对称模型
通过利用新的远场函数，2D轴对称模型现在对于快速估算等效3D模型的远场响应的目的更为有用。一组3D远场官能功能可在以下情况下以2D轴对称几何形状获得：
- 天线模型使用圆形端口激发具有正方位角模式数
- 被预定义的圆极化平面波兴奋的散射场分析
远场规范功能
| 描述 | 姓名 | 全名示例 | 全名描述 |
|---|---|---|---|
| 3D远场标准 | NORM3DEFAR | NORM3DEFAR_TE12 | 方位角模式编号1，TE模式圆形端口，带模式编号2 |
| 3D远场标准，DB | NORMDB3DEFAR | NORMDB3DEFAR_TM21 | 方位角模式编号2，TM模式圆形端口，带模式编号1 |
更多远场后处理变量
已经添加了用于计算最大方向性，增益和实现增益的新变量。这些变量可用于全局评估，而无需绘制3D远场模式。当对远场计算特征的选择为球形（以3D）和圆形（以2D轴对称为对称性）以及中心处于原点时，可以访问它们。
远场后处理变量
| 描述 | 姓名 | 可用内容 |
|---|---|---|
| 最大方向性 | 麦克斯 | 2D轴对称，3D |
| 最大方向性DB | MAXDDB | 2D轴对称，3D |
| 最大增益 | MAXGAIN | 2D轴对称，3D |
| 最大增益，DB | MAXGAINDB | 2D轴对称，3D |
| 最大实现的收益 | MAXRGAIN | 2D轴对称，3D |
| 最大实现的收益，DB | MAXRGAINDB | 2D轴对称，3D |
在过渡边界条件下电厚层
新的电厚层选项解开与过渡边界条件相邻的两个域。边界的性能像内部阻抗边界条件，但层几何形状可以是表面而不是域。
复选框电厚层激活两个相邻域之间的脱钩。
复选框电厚层激活两个相邻域之间的脱钩。2D轴对称的圆极化背景场
一个圆极化平面波现在，使用2D轴对称分量进行建模时，选项可用于散射场公式。要使用此功能，请先在2D轴对称模型中刺激具有圆极化背景场的轴对称散射器。然后，使用NORM3DEFAR功能，估计3D中同一散射器的远场和雷达横截面（RC），并由线性极化背景场照明。
2D轴对称模型的3D表示。通过线性极化背景场激发的3D球的散射场响应可以通过具有圆极化背景场的2D轴对称模型迅速估算。
2D轴对称模型的3D表示。通过线性极化背景场激发的3D球的散射场响应可以通过具有圆极化背景场的2D轴对称模型迅速估算。
改善了定义端口的用户体验
现在，箭头指示器有助于快速识别哪些端口是Inports（激发）和哪些是外口（听众）。箭头指向功率流的方向。端口边界上的向内箭头表示激发的端口，而侦听器端口则具有向外箭头。总端口还支持此可视化功能。
对于虹膜滤波器波导的示例模型中激发的端口边界，功率流的方向显示为红色箭头。
对于虹膜滤波器波导的示例模型中激发的端口边界，功率流的方向显示为红色箭头。
新的和更新的教程模型
comsol多物理学®5.4版带有两个新的和一个更新的教程模型。
